ปลาโลมาผลิตอัลตราซาวนด์ การบำบัดด้วยโลมาและโลมา: ประโยชน์และการรักษา
ลำแสงอิเล็กตรอน- การไหลของอิเล็กตรอนที่เคลื่อนที่ไปตามวิถีระยะใกล้ในทิศทางเดียว โดยมีขนาดที่ใหญ่กว่าในทิศทางการเคลื่อนที่มากกว่าในระนาบแนวขวางอย่างมีนัยสำคัญ เนื่องจาก E. p. เป็นการรวมตัวของค่าธรรมเนียมที่มีชื่อเดียวกัน อนุภาคข้างในนั้นก็มี ค่าพื้นที่อิเล็กตรอนที่สร้างขึ้นเอง ไฟฟ้า สนาม. ในทางกลับกัน อิเล็กตรอนที่เคลื่อนที่ไปตามวิถีที่คล้ายกันถือได้ว่าเป็นกระแสเชิงเส้นที่สร้างขึ้นเอง แม็ก สนาม. ไฟฟ้า พื้นที่ว่าง
สร้างแรงที่มีแนวโน้มจะขยายลำแสง (“แรงผลักของคูลอมบ์”), แม็ก สนามกระแสเชิงเส้นทำให้เกิดแรงลอเรนซ์ซึ่งมีแนวโน้มที่จะบีบอัดลำแสง จากการคำนวณแสดงว่าการกระทำของช่องว่าง ประจุเริ่มมีผลที่เห็นได้ชัดเจน (ที่พลังงานอิเล็กตรอนหลาย keV) ที่กระแสหลายกระแส หนึ่งในสิบของ mA ในขณะที่การกระทำ "หดตัว" ของมันเอง แม็ก สนามปรากฏให้เห็นอย่างเห็นได้ชัดเฉพาะที่ความเร็วอิเล็กตรอนใกล้กับความเร็วแสง - พลังงานอิเล็กตรอนตามลำดับ MeV ดังนั้นเมื่อพิจารณาถึงรายการ E. ที่ใช้ในแผนก อุปกรณ์อิเล็กทรอนิกส์ทางเทคนิค การติดตั้งก่อนอื่นจำเป็นต้องคำนึงถึงผลกระทบของตนเองด้วย ช่องว่าง ข้อหาและการกระทำของตัวเอง แม็ก ฟิลด์ต่างๆ จะถูกนำมาพิจารณาเฉพาะกับคานสัมพัทธภาพเท่านั้นความเข้มข้นของ E.p
- ขั้นพื้นฐาน เกณฑ์ในการแบ่งพลังงานไฟฟ้าตามเงื่อนไขออกเป็นพลังงานที่ไม่เข้มข้นและเข้มข้นคือความจำเป็นที่ต้องคำนึงถึงการกระทำของสนามของมันเอง ช่องว่าง ประจุของลำแสงอิเล็กตรอน แน่นอนว่ายิ่งกระแสลำแสงมากเท่าไรก็ยิ่งมีช่องว่างมากขึ้นเท่านั้น ชาร์จแรงผลักที่แข็งแกร่ง ในทางกลับกัน ยิ่งความเร็วของอิเล็กตรอนสูงเท่าไร ก็จะส่งผลต่อธรรมชาติการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนน้อยลงเท่านั้น ไฟฟ้า สนามลำแสง - ยิ่งพลังงานอิเล็กตรอนสูงเท่าไร ลำแสงก็จะยิ่ง "แข็ง" เท่านั้น การกระทำเชิงปริมาณของสนามอวกาศ ประจุมีลักษณะเป็นค่าสัมประสิทธิ์ ค่าพื้นที่ - perv ean s om หมายถึง ที่ไหนฉัน - ลำแสงปัจจุบัน;คุณ -แรงดันไฟฟ้าเร่งที่กำหนดพลังงาน.
ลำแสงอิเล็กตรอน อิทธิพลที่เห็นได้ชัดเจนของช่องว่างประจุจากการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนในลำแสงเริ่มปรากฏให้เห็นเมื่อใด ป>=ป* =.
= 10 -8 A/V 3/2 = 10 -2 µA/V 3/2 ดังนั้นจึงเป็นเรื่องปกติที่จะเรียกคานความเข้มสูงว่าคานอิเล็กตรอนด้วย<Р*
) หน้าตัดเล็ก ๆ มักเรียกว่าคานอิเล็กตรอน ซึ่งคำนวณตามกฎของธรณีวิทยา เลนส์อิเล็กทรอนิกส์โดยไม่คำนึงถึงการกระทำของสนามภายใน ช่องว่าง ประจุเกิดขึ้นโดยใช้สปอตไลท์อิเล็กทรอนิกส์และส่วนใหญ่ใช้ในด้านต่างๆ.
อุปกรณ์ลำแสงอิเล็กตรอน ในลำแสงที่เข้มข้น การกระทำจากภายใน ช่องว่าง ประจุส่งผลกระทบอย่างมีนัยสำคัญต่อลักษณะของพลังงานไฟฟ้า ประการแรก พลังงานไฟฟ้าที่มีความเข้มข้นในพื้นที่ที่ปราศจากอิทธิพลจากภายนอก ไฟฟ้า และแม็ก สนามเนื่องจากการขับไล่คูลอมบ์มันขยายออกไปเรื่อย ๆ ประการที่สอง เนื่องจากการปฏิเสธ ไฟฟ้า เมื่อประจุอิเล็กตรอนในลำแสงเพิ่มขึ้น ศักยภาพในลำแสงจะลดลง หากใช้ภายนอก ไฟฟ้า หรือแม็ก สนามเพื่อจำกัดการขยายตัวของลำแสงที่รุนแรง จากนั้นเมื่อมีกระแสไฟฟ้าขนาดใหญ่เพียงพอ ศักย์ไฟฟ้าภายในลำแสงสามารถลดลงเหลือศูนย์ และลำแสงจะ "แตกออก" ดังนั้น สำหรับคานแบบเข้มข้นจึงมีแนวคิดในการจำกัดการซึมผ่าน (สูงสุด) ในทางปฏิบัติ เมื่อจำกัดการขยายตัวของลำแสง ต่อ 1 สนามก็เป็นไปได้ที่จะสร้างลำแสงที่รุนแรงและมีเสถียรภาพที่ขยายออกไปด้วยป
5. 10 µA/V 3/2
คณิตศาสตร์ที่สมบูรณ์ คำอธิบายของลำอิเล็กตรอนเข้มข้นนั้นยากเนื่องจากการไหลของอิเล็กตรอนจริงประกอบด้วยอิเล็กตรอนที่กำลังเคลื่อนที่จำนวนมากและแทบจะเป็นไปไม่ได้เลยที่จะคำนึงถึงปฏิสัมพันธ์ระหว่างพวกมัน โดยการแนะนำสมมติฐานบางอย่างที่ทำให้ง่ายขึ้น โดยเฉพาะอย่างยิ่ง แทนที่ผลรวมของแรงที่กระทำต่ออิเล็กตรอนที่เลือกจากอิเล็กตรอนข้างเคียงด้วยแรงกระทำต่ออิเล็กตรอนนี้ด้วยตัวกลางที่มีประจุไฟฟ้าบางตัวซึ่งมีความหนาแน่นเชิงพื้นที่กระจายอย่างต่อเนื่อง ชาร์จและแยกลำแสงทั้งหมดออกเป็นชุดของ "หลอดกระแสไฟฟ้า" สามารถคำนวณโดยใช้คอมพิวเตอร์ได้เพียงพอต่อการใช้งานจริง หลักความแม่นยำของเป้าหมาย พารามิเตอร์ของลำแสงความเข้มสูง: รูปร่างของลำแสง (ห่อหุ้ม) การกระจายความหนาแน่นกระแสและศักย์ไฟฟ้าเหนือส่วนตัดขวางของลำแสงเรขาคณิต E. p - ในทางปฏิบัติมีการใช้คานของการกำหนดค่าสามแบบ: เทป (แบน) มีรูปร่างเป็นสี่เหลี่ยมผืนผ้าในหน้าตัดโดยมี "ความหนา" เล็กกว่า "ความกว้าง" มาก แกนสมมาตร มีรูปร่างเป็นวงกลมในหน้าตัดและ ท่อมีรูปร่างเป็นวงแหวนในหน้าตัด สำหรับการเกิดพลังงานไฟฟ้าประเภทดังกล่าวตามความเหมาะสมปืนอิเล็กตรอน
และระบบจำกัด
ส่วนประกอบเรเดียลของแรงดันไฟฟ้า สนามที่ขอบเขตของลำแสงแบบสมมาตรแกนจะเป็นสัดส่วนโดยตรงกับกระแสลำแสงและเป็นสัดส่วนผกผันกับรัศมีของหน้าตัดและความเร็วของลำแสงอิเล็กตรอน สิ่งนี้จะสร้างแรงที่พุ่งออกจากแกนและมีแนวโน้มที่จะขยายลำแสง ยิ่งกระแสไฟฟ้ามีขนาดใหญ่ ความเร็วและรัศมีของลำแสงก็จะยิ่งน้อยลง แรงผลักก็จะมากขึ้นตามไปด้วย ตามทฤษฎีแล้ว ในคานสมมาตรตามแกน วิถีการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนไม่สามารถข้ามแกนได้ และส่วนตัดขวางของลำแสงไม่สามารถลดลงจนถึงจุดหนึ่งได้ เนื่องจากเมื่อส่วนตัดขวางลดลง แรงผลักจะเพิ่มขึ้นอย่างไม่มีกำหนด
เปลือกของคานอิเล็กตรอนแบบสมมาตรแกน: ก 0 -มุมของลำแสงเข้าสู่บริเวณที่ไม่มีสนามนั้นเรียบง่ายเช้าตรู่; ร 0 - รัศมีเริ่มต้น; 1 - แตกต่าง ลำแสง (ก. 0 >0); ลำแสง 2 ทรงกระบอก (g 0 =0); 3, 4, 5 บันเดิลมาบรรจบกัน (g 0<0). Пучок 4 - опти เล็กตั้งแต่ครอสโอเวอร์ (หน้าตัดที่เล็กที่สุด) ลำแสงจะอยู่ไกลที่สุด (ซ/ ล=0.5) จากระนาบเดิม.
เปลือกของลำแสงแกนสมมาตรเข้มข้นในพื้นที่ที่ปราศจากไฟฟ้า และแม็ก ฟิลด์ อธิบายโดยการขึ้นต่อกันใกล้กับเลขชี้กำลัง ในรูป เปลือกของคานสมมาตรแกนแสดงเป็นทรงกระบอก (เส้นโค้ง 2, g 0 = 0), ลู่ออก (เส้นโค้ง 1, g 0 >0) และลู่เข้า (เส้นโค้ง 3-4, g 0) ก่อนเข้าสู่ช่องว่าง<0)
формы (g 0 - угол наклона касательной к огибающей пучка, угол
входа). Как видно на рис., пучки, первоначально сформированные как цилиндрические
(g 0 = 0) и расходящиеся (g 0 >0) ขยายอย่างไม่มีกำหนดในพื้นที่ว่างฟิลด์ การรวมกลุ่มที่เกิดขึ้นจากการมาบรรจบกันจะถูกบีบอัดในตอนแรก ( ร/ร 0 <1), проходят плоскость наименьшего
сечения (плоскость кроссовера), затем также начинают расширяться. Радиус мин.
сечения пучка - радиус кроссовера-определяется выражением
- ขั้นพื้นฐาน เกณฑ์ในการแบ่งพลังงานไฟฟ้าตามเงื่อนไขออกเป็นพลังงานที่ไม่เข้มข้นและเข้มข้นคือความจำเป็นที่ต้องคำนึงถึงการกระทำของสนามของมันเอง ช่องว่าง ประจุของลำแสงอิเล็กตรอน แน่นอนว่ายิ่งกระแสลำแสงมากเท่าไรก็ยิ่งมีช่องว่างมากขึ้นเท่านั้น ชาร์จแรงผลักที่แข็งแกร่ง ในทางกลับกัน ยิ่งความเร็วของอิเล็กตรอนสูงเท่าไร ก็จะส่งผลต่อธรรมชาติการเคลื่อนที่ของอิเล็กตรอนน้อยลงเท่านั้น ไฟฟ้า สนามลำแสง - ยิ่งพลังงานอิเล็กตรอนสูงเท่าไร ลำแสงก็จะยิ่ง "แข็ง" เท่านั้น การกระทำเชิงปริมาณของสนามอวกาศ ประจุมีลักษณะเป็นค่าสัมประสิทธิ์ ค่าพื้นที่ - perv ean s om หมายถึง ร 0 คือรัศมีของ EP ก่อนเข้าสู่พื้นที่ว่าง
ยิ่งรัศมีครอสโอเวอร์เล็กลง ความสม่ำเสมอก็จะยิ่งน้อยลงและค่า | ก็จะยิ่งมากขึ้นเท่านั้น ก 0 |. ด้วยการเพิ่ม (ในค่าสัมบูรณ์) ของมุมที่ลำแสงเข้าสู่พื้นที่ว่าง (g 0) ระนาบครอสโอเวอร์จะเคลื่อนออกจากระนาบเดิมก่อน
จึงเริ่มเข้าใกล้ (โค้ง 3, 4, 5 ตามลำดับ) สำหรับแต่ละค่าของการซึมผ่าน จะมี "มุมเข้าใกล้" ที่เหมาะสมที่สุด g 0 ซึ่งครอสโอเวอร์อยู่ที่ค่าสูงสุด ถูกดึงออกจากระนาบเดิม กล่าวคือ คานอิเล็กตรอนที่มีค่าการซึมผ่านที่กำหนดสามารถดึงไปยังระยะห่างสูงสุดได้โดยมีรัศมีไม่เกินรัศมีเดิม
คานเทปเข้มข้นในสภาพแวดล้อมที่ปราศจากไฟฟ้า และแม็ก ทุ่งนาในอวกาศก็ขยายตัวไปเรื่อย ๆ (กลายเป็น "หนาขึ้น") และรูปร่างของเปลือกลำแสงนั้นอธิบายด้วยพาราโบลา
มาทดลองกัน การตรวจสอบความสัมพันธ์ที่คำนวณได้นั้นเป็นเรื่องยากเนื่องจากแนวคิดของขอบเขต (ซองจดหมาย) ของลำแสงที่มีความเข้มนั้นมีเงื่อนไขเนื่องจากในลำแสงจริงความหนาแน่นกระแสเมื่อเคลื่อนที่ออกจากแกนแกนสมมาตรหรือจาก sr ระนาบของลำแสงริบบอนจะลดลงเรื่อยๆ และขอบเขตของลำแสงตามอัตภาพถือว่าเป็นวงกลมหรือเส้นตรง ซึ่งความหนาแน่นกระแสจะเป็นเศษส่วนเล็กน้อย (~0.1) ของค่าสูงสุด ค่าบนแกน
ศักยภาพ E. p- การตกหล่นที่อาจเกิดขึ้นภายในลำแสงความเข้มสูงจะจำกัดความเป็นไปได้ในการสร้างลำแสงความเข้มสูงที่ขยายออกโดยมีค่าการซึมผ่านสูง เชิงทฤษฎี การวิจัยแสดงให้เห็นว่าในการไหลที่รุนแรงไม่จำกัดซึ่งเติมช่องว่างระหว่างพื้นผิวตัวนำไฟฟ้าขนานแบนสองพื้นผิวที่มีศักยภาพเท่ากัน ซึ่งเป็นตัวกำหนดพลังงานของอิเล็กตรอนของการไหล โดยกระแสที่เพิ่มขึ้นในหน่วยเฉลี่ย ระนาบจะเกิดศักย์ไฟฟ้าขั้นต่ำ เมื่อไปถึง พ= 18.64 µA/V 3/2 ความเป็นไปได้ที่จะลดลงเหลือศูนย์, a แคโทดเสมือน,อิเล็กตรอนบางตัวผ่านระนาบต่ำสุด บางตัวสะท้อนไปยังระนาบเดิม และการไหลของกระแสปกติถูกรบกวน มาทดลองกัน เช็คยืนยันสิ่งนี้อย่างแม่นยำเมื่อเข้าใกล้ ในลำแสงที่เข้มข้น การกระทำจากภายใน ช่องว่าง ประจุส่งผลกระทบอย่างมีนัยสำคัญต่อลักษณะของพลังงานไฟฟ้า ประการแรก พลังงานไฟฟ้าที่มีความเข้มข้นในพื้นที่ที่ปราศจากอิทธิพลจากภายนอก ไฟฟ้า และแม็ก สนามเนื่องจากการขับไล่คูลอมบ์มันขยายออกไปเรื่อย ๆ ประการที่สอง เนื่องจากการปฏิเสธ ไฟฟ้า เมื่อประจุอิเล็กตรอนในลำแสงเพิ่มขึ้น ศักยภาพในลำแสงจะลดลง หากใช้ภายนอก ไฟฟ้า หรือแม็ก สนามเพื่อจำกัดการขยายตัวของลำแสงที่รุนแรง จากนั้นเมื่อมีกระแสไฟฟ้าขนาดใหญ่เพียงพอ ศักย์ไฟฟ้าภายในลำแสงสามารถลดลงเหลือศูนย์ และลำแสงจะ "แตกออก" ดังนั้น สำหรับคานแบบเข้มข้นจึงมีแนวคิดในการจำกัดการซึมผ่าน (สูงสุด) ในทางปฏิบัติ เมื่อจำกัดการขยายตัวของลำแสง ต่อ 1 สนามก็เป็นไปได้ที่จะสร้างลำแสงที่รุนแรงและมีเสถียรภาพที่ขยายออกไปด้วยถึง 18.64 μA/V 3/2 ความไม่เสถียรปรากฏขึ้นในการไหลของชั้นอิเล็กทรอนิกส์ และการผ่านของกระแสไฟฟ้าถูกรบกวน
ใน E.p. จริง จำกัดจากภายนอก ไฟฟ้า และแม็ก ความต่างศักย์ลดลงก็เกิดขึ้นเช่นกัน แต่เนื่องจากในอุปกรณ์ส่วนใหญ่ที่ใช้ลำอิเล็กตรอนเข้มข้น ลำแสงที่ขยายออกไปจึงถูกส่งผ่านท่อที่มีแรงดันไฟฟ้าเป็นบวก ศักยภาพ สามารถรักษาศักยภาพบนพื้นผิวมัดให้ใกล้กับศักยภาพของท่อได้ แต่ถึงแม้จะมีท่อนำไฟฟ้า ศักย์ไฟฟ้าบนแกนก็ยังเป็นแกนสมมาตรหรือเป็น cf ระนาบของลำแสงริบบิ้นลดลงอย่างเห็นได้ชัด และเมื่อถึงค่าการซึมผ่านที่มากพอสมควร (มากกว่าในกรณีของการไหลที่ไม่มีขอบเขต) ความไม่แน่นอนก็เกิดขึ้น และลำแสงจะขาดออก
การก่อตัวของอีพี- เนื่องจากพื้นที่อิเล็กทรอนิกส์ในพื้นที่ว่างขยายตัวอย่างไร้ขีดจำกัดเพื่อการใช้งานจริง เมื่อใช้ลำแสงความเข้มสูง นอกเหนือจากระบบที่สร้างลำแสง (ปืนอิเล็กตรอน) แล้ว ยังจำเป็นต้องมีระบบที่จำกัดความแตกต่างของลำแสงอีกด้วย การขยายตัวของ E. p. ถูกจำกัดด้วยความช่วยเหลือจากภายนอก ไฟฟ้า และแม็ก สาขา คลาสสิค ตัวอย่างของ e.p.-t.n. แบบเร่งรัดแบบขยาย การไหลของ BRILL LUEN - ทรงกระบอก ลำแสงที่ถูกจำกัดด้วยสนามแม่เหล็กเนื้อเดียวกันตามยาว สนาม. เมื่อกำหนดแล้ว อัตราส่วนของสี่ปริมาณ - เริ่มต้น รัศมี ร 0 กระแสลำแสง ที่ไหน, - ลำแสงปัจจุบัน; 0 ซึ่งเป็นตัวกำหนดพลังงานของอิเล็กตรอนก่อนเข้าสู่แม่เหล็ก สนามแม่เหล็กและสนามแม่เหล็ก การเหนี่ยวนำสนามแม่เหล็กเนื้อเดียวกันตามยาว สาขา บี 0 - เป็นไปได้ในทางทฤษฎีที่จะได้ทรงกระบอกที่มั่นคง Ep. ในอัตราส่วนที่เหมาะสม ร 0 ,
ที่ไหน, - ลำแสงปัจจุบัน; 0 และ บีสูงสุด 0 ค่าซึมผ่านของฟลักซ์บริลลูอินสูงถึง 25.4 μA/V 3/2 สูงสุด ศักย์การซึมผ่านที่แกนลำแสงมีค่าเพียง 1/3 ของค่าที่ขอบเขต มีแม่เหล็กจำกัด ด้วยสนามของคานแบบท่อ จึงสามารถรับค่าการซึมผ่านที่มากขึ้นได้
ในทางปฏิบัติ ไม่สามารถสร้าง EP แบบขยายโดยมีความครอบคลุมใกล้เคียงกับค่าสูงสุดที่เป็นไปได้ในทางทฤษฎี เนื่องจากเหตุผลหลายประการ: การกระจัดกระจายของจุดเริ่มต้น ความเร็วของอิเล็กตรอนที่ปล่อยออกมาจากแคโทด ความยากลำบากในการสร้างขอบเขตขอบเขตของการกำหนดค่าที่ระบุอย่างเคร่งครัด ซึ่งใช้ได้จริง ไม่สามารถปฏิบัติตามจุดเริ่มต้นอย่างเคร่งครัด เงื่อนไขในการนำลำแสงเข้าสู่ระบบจำกัด ฯลฯ ลำแสงอิเล็กตรอนจริงมีขอบเขตเป็นคลื่นและเร้าใจ และรูปร่างของลำแสงไม่คงเดิม ดังนั้น เพื่อป้องกันไม่ให้ลำแสงอิเล็กตรอนตกตะกอนบนพื้นผิวของช่องการบิน รัศมีของท่อนำไฟฟ้าที่ลำแสงเข้มข้นผ่านไปจึงถูกเลือกให้ใหญ่กว่ารัศมีลำแสง 20-30%
ความหมาย: Alyamovsky I.V. , คานอิเล็กตรอนและปืนอิเล็กตรอน, M. , 1966; Molokovsky S.I. , Sushkov A.D. ลำแสงอิเล็กตรอนและไอออนเข้มข้น, 2nd ed., M. , 1991
เอ.เอ. ซิกาเรฟ.
>>ฟิสิกส์: คานอิเล็กตรอน หลอดรังสีแคโทด
หากมีการสร้างรูในขั้วบวกของหลอดอิเล็กตรอน อิเล็กตรอนบางตัวที่ถูกเร่งด้วยสนามไฟฟ้าจะบินเข้าไปในรูนี้ ทำให้เกิดลำแสงอิเล็กตรอนด้านหลังขั้วบวก จำนวนอิเล็กตรอนในลำแสงสามารถควบคุมได้โดยการวางอิเล็กโทรดเพิ่มเติมระหว่างแคโทดและแอโนด แล้วเปลี่ยนศักย์ไฟฟ้า
คุณสมบัติของลำอิเล็กตรอนและการประยุกต์ลำแสงอิเล็กตรอนกระทบกับวัตถุทำให้เกิดความร้อนขึ้น ใน เทคโนโลยีที่ทันสมัยคุณสมบัตินี้ใช้สำหรับการหลอมทางอิเล็กทรอนิกส์ในสุญญากาศของโลหะบริสุทธิ์พิเศษ
เมื่ออิเล็กตรอนเร็วที่ชนกับสสารถูกทำให้ช้าลง ก เอ็กซ์เรย์รังสี- ปรากฏการณ์นี้ใช้ในหลอดเอ็กซ์เรย์
สารบางชนิด (แก้ว สังกะสี และแคดเมียมซัลไฟด์) เมื่อถูกอิเล็กตรอนโจมตีจะเรืองแสง ปัจจุบันวัสดุประเภทนี้ (luminophores) เป็นวัสดุที่พลังงานของลำอิเล็กตรอนมากถึง 25% ถูกแปลงเป็นพลังงานแสง
ลำอิเล็กตรอนถูกหักเหโดยสนามไฟฟ้า- ตัวอย่างเช่น อิเล็กตรอนที่เคลื่อนผ่านระหว่างแผ่นของตัวเก็บประจุ จะถูกเบี่ยงเบนจากแผ่นที่มีประจุลบไปยังแผ่นที่มีประจุบวก ( มะเดื่อ 16.20).
ลำอิเล็กตรอนก็ถูกเบี่ยงเบนเข้ามาด้วย สนามแม่เหล็ก
- บินข้าม ขั้วโลกเหนือแม่เหล็ก อิเล็กตรอนจะเบนไปทางซ้าย และบินไปทางทิศใต้ พวกมันจะเบนไปทางขวา ( มะเดื่อ 16.21- การเบี่ยงเบนของการไหลของอิเล็กตรอนที่มาจากดวงอาทิตย์ในสนามแม่เหล็กโลกทำให้เกิดการเรืองแสงของก๊าซในชั้นบนของชั้นบรรยากาศ ( ออโรร่า) จะสังเกตได้เฉพาะที่ขั้วเท่านั้น
ความสามารถในการควบคุมลำแสงอิเล็กตรอนโดยใช้สนามไฟฟ้าหรือสนามแม่เหล็กและการเรืองแสงของตัวกรองที่เคลือบด้วยฟอสเฟอร์ภายใต้การกระทำของลำแสงนั้นใช้ในหลอดรังสีแคโทด
หลอดรังสีแคโทดเป็นองค์ประกอบหลักของโทรทัศน์ประเภทหนึ่งและออสซิลโลสโคปซึ่งเป็นอุปกรณ์สำหรับศึกษากระบวนการที่เปลี่ยนแปลงอย่างรวดเร็วใน วงจรไฟฟ้า (มะเดื่อ 16.22).
โครงสร้างของหลอดรังสีแคโทดแสดงในรูปที่ 16.23 หลอดนี้เป็นกระบอกสุญญากาศซึ่งผนังด้านหนึ่งทำหน้าที่เป็นตะแกรง แหล่งกำเนิดอิเล็กตรอนเร็ววางอยู่ที่ปลายแคบของท่อ - ปืนอิเล็กตรอน (มะเดื่อ 16.24- ประกอบด้วยแคโทด อิเล็กโทรดควบคุม และแอโนด (โดยปกติแล้วแอโนดหลายอันจะอยู่ด้านหลังอีกอัน) อิเล็กตรอนถูกปล่อยออกมาจากชั้นออกไซด์ที่ให้ความร้อนจากปลายแคโทดทรงกระบอก กับ,ล้อมรอบด้วยแผ่นกันความร้อน เอ็น- จากนั้นจึงผ่านรูในอิเล็กโทรดควบคุมทรงกระบอก ใน(ควบคุมจำนวนอิเล็กตรอนในลำแสง) แต่ละขั้วบวก ( เอ 1และ เอ 2) ประกอบด้วยดิสก์ที่มีรูเล็กๆ แผ่นเหล่านี้ถูกใส่เข้าไปในกระบอกสูบโลหะ ความต่างศักย์ไฟฟ้าระหว่างขั้วบวกตัวแรกและขั้วลบทำให้เกิดความต่างศักย์เป็นร้อยถึงพันโวลต์ สนามไฟฟ้าแรงสูงจะเร่งอิเล็กตรอน และอิเล็กตรอนจะมีค่ามากขึ้น ความเร็ว- รูปร่าง ตำแหน่ง และศักย์ของขั้วบวกถูกเลือกเพื่อให้ลำแสงอิเล็กตรอนถูกโฟกัสควบคู่ไปกับการเร่งความเร็วของอิเล็กตรอน กล่าวคือ พื้นที่หน้าตัดของลำแสงบนหน้าจอจะลดลงเหลือขนาดเกือบเท่าจุด
ระหว่างทางไปยังหน้าจอ ลำแสงจะผ่านไปตามลำดับระหว่างแผ่นควบคุมสองคู่ เหมือนจานตัวเก็บประจุแบบแบน (ดูรูปที่ 16.23) หากไม่มีสนามไฟฟ้าระหว่างแผ่น ลำแสงจะไม่เบี่ยงเบนและจุดส่องสว่างจะอยู่ที่กึ่งกลางของตะแกรง เมื่อความต่างศักย์ถูกส่งไปยังเพลตที่อยู่ในแนวตั้ง ลำแสงจะถูกแทนที่ด้วยทิศทางแนวนอน และเมื่อความต่างศักย์ถูกสื่อสารไปยังเพลตแนวนอน ลำแสงจะถูกแทนที่ด้วยทิศทางแนวตั้ง
การใช้เพลตสองคู่พร้อมกันทำให้คุณสามารถย้ายจุดส่องสว่างผ่านหน้าจอไปในทิศทางใดก็ได้ เนื่องจากมวลของอิเล็กตรอนมีขนาดเล็กมาก พวกมันจึงเกือบจะทันที กล่าวคือ ภายในรัศมีมาก เวลาอันสั้นตอบสนองต่อการเปลี่ยนแปลงความต่างศักย์ของแผ่นควบคุม
ในหลอดรังสีแคโทดที่ใช้ในโทรทัศน์ (หรือที่เรียกว่าไคเนสสโคป) ลำแสงที่สร้างโดยปืนอิเล็กตรอนจะถูกควบคุมโดยใช้สนามแม่เหล็ก สนามนี้ถูกสร้างขึ้นโดยขดลวดที่วางอยู่บนคอของท่อ ( มะเดื่อ 16.25).
ไคเนสสโคปสีประกอบด้วยปืนอิเล็กตรอนสามกระบอกที่แยกจากกันและหน้าจอที่มีโครงสร้างโมเสก ซึ่งประกอบด้วยฟอสเฟอร์สามประเภท (แดง น้ำเงิน และเขียว) ลำแสงอิเล็กตรอนแต่ละลำจะกระตุ้นสารฟอสเฟอร์ประเภทเดียวกัน ซึ่งการเรืองแสงร่วมกันจะสร้างภาพสีบนหน้าจอ
หลอดรังสีแคโทดถูกนำมาใช้กันอย่างแพร่หลายใน แสดง- อุปกรณ์ที่เชื่อมต่อกับคอมพิวเตอร์อิเล็กทรอนิกส์ (คอมพิวเตอร์) หน้าจอแสดงผลคล้ายกับจอโทรทัศน์รับข้อมูลที่บันทึกและประมวลผล คอมพิวเตอร์- คุณสามารถดูข้อความในภาษาและกราฟิกได้โดยตรง กระบวนการต่างๆ,ภาพของวัตถุจริงตลอดจนวัตถุในจินตนาการที่เป็นไปตามกฎที่เขียนไว้ในโปรแกรม คอมพิวเตอร์.
ในหลอดรังสีแคโทด ลำแสงอิเล็กตรอนแคบจะเกิดขึ้น ควบคุมโดยไฟฟ้าและ สนามแม่เหล็ก- ลำแสงเหล่านี้ใช้ในออสซิลโลสโคป หลอดภาพโทรทัศน์ และจอคอมพิวเตอร์
???
1. ลำแสงอิเล็กตรอนถูกควบคุมอย่างไร?
2. หลอดรังสีแคโทดทำงานอย่างไร
G.Ya.Myakishev, B.B.Bukhovtsev, N.N.Sotsky, ฟิสิกส์ชั้นประถมศึกษาปีที่ 10
เนื้อหาบทเรียน บันทึกบทเรียนสนับสนุนวิธีการเร่งความเร็วการนำเสนอบทเรียนแบบเฟรมเทคโนโลยีเชิงโต้ตอบ ฝึกฝน งานและแบบฝึกหัด การทดสอบตัวเอง เวิร์คช็อป การฝึกอบรม กรณีศึกษา ภารกิจ การบ้าน การอภิปราย คำถาม คำถามวาทศิลป์จากนักเรียน ภาพประกอบ เสียง คลิปวิดีโอ และมัลติมีเดียภาพถ่าย รูปภาพ กราฟิก ตาราง แผนภาพ อารมณ์ขัน เกร็ดเล็กเกร็ดน้อย เรื่องตลก การ์ตูน อุปมา คำพูด ปริศนาอักษรไขว้ คำพูด ส่วนเสริม บทคัดย่อบทความ เคล็ดลับสำหรับเปล ตำราเรียนขั้นพื้นฐาน และพจนานุกรมคำศัพท์เพิ่มเติมอื่นๆ การปรับปรุงตำราเรียนและบทเรียนแก้ไขข้อผิดพลาดในตำราเรียนการอัปเดตส่วนในตำราเรียน องค์ประกอบของนวัตกรรมในบทเรียน การแทนที่ความรู้ที่ล้าสมัยด้วยความรู้ใหม่ สำหรับครูเท่านั้น บทเรียนที่สมบูรณ์แบบ แผนปฏิทินเป็นเวลาหนึ่งปี คำแนะนำด้านระเบียบวิธีโปรแกรมการอภิปราย บทเรียนบูรณาการหากคุณมีการแก้ไขหรือข้อเสนอแนะสำหรับบทเรียนนี้
หน้า 1
ลำแสงอิเล็กตรอนเคลื่อนที่จาก ความเร็วสูงสามารถใช้ในการผลิตรังสีเอกซ์ หลอม และตัดโลหะได้ ความสามารถของลำอิเล็กตรอนที่จะหักเหโดยสนามไฟฟ้าและสนามแม่เหล็กและทำให้ผลึกเรืองแสงถูกนำมาใช้ในหลอดรังสีแคโทด
ลำอิเล็กตรอนถูกสร้างขึ้นโดยใช้ปืนอิเล็กตรอน ซึ่งเป็นอุปกรณ์สุญญากาศ ซึ่งมักเป็นไดโอด ซึ่งอิเล็กตรอนจะบินออกจากแคโทดด้วย Ch ลำแสงถูกโฟกัสด้วยเลนส์อิเล็กทรอนิกส์ซึ่งสร้างพลังงานไฟฟ้าที่จำเป็น
รังสีเบตาเป็นลำแสงอิเล็กตรอน ดัชนีศูนย์สะท้อนถึงความจริงที่ว่ามวลอิเล็กตรอนมีค่าเล็กน้อยเมื่อเทียบกับมวลนิวคลีออน ดัชนี - 1 บ่งชี้ว่าอนุภาคดังกล่าวมีเครื่องหมายลบ ซึ่งมีขนาดเท่ากันแต่ตรงข้ามกับประจุของโปรตอน
การฉายรังสี UV หรือลำแสงอิเล็กตรอน (สารตัวเริ่มต้น) จะทำให้เกิดปฏิกิริยาโมเลกุลที่รุนแรงอย่างรวดเร็ว โดยปล่อยพลังงานที่เก็บไว้ในส่วนผสมในรูปของพัลส์สั้น ๆ ของการแผ่รังสีที่สอดคล้องกัน
ดังนั้นจึงใช้สนามไฟฟ้าที่มีการเปลี่ยนแปลงศักย์อย่างต่อเนื่องเพื่อมีอิทธิพลต่อลำอิเล็กตรอน
ควรสังเกตว่าคานอิเล็กตรอนมีปฏิกิริยารุนแรงกับสสาร ความหนาตัวอย่างสูงสุดที่อนุญาตคือเพียงไม่กี่ไมครอน สถานการณ์นี้จำกัดความสามารถของวิธีการศึกษาระบบการกระจายตัวของของเหลวอย่างมาก โดยทั่วไป จะมีการศึกษาตัวอย่างผลึกละเอียดที่สะสมอยู่บนพื้นผิวที่ได้รับการบำบัดเป็นพิเศษ
ดังนั้นจึงเป็นไปได้ที่จะส่งไปยังลำแสงอิเล็กตรอนที่บินไปตาม o: n cis ลำอิเล็กตรอนที่ทำปฏิกิริยากับสนามนี้สามารถให้พลังงานส่วนหนึ่งของมันแก่เส้นตรงและด้วยเหตุนี้จึงขยายคลื่นที่เคลื่อนที่ในเส้นตรงหรือกระตุ้นคลื่นดังกล่าว
ในลำแสงอิเล็กตรอนหรือโพซิตรอนธรรมดาที่ไม่มีขั้ว การหมุนของอนุภาคจะถูกกำหนดทิศทางแบบสุ่ม ดังนั้นหลังจากผ่านไประยะหนึ่ง (เวลาผ่อนคลาย) ลำแสงอิเล็กตรอนหรือโพซิตรอนธรรมดาจะกลายเป็นโพลาไรซ์ - การหมุนของอนุภาคจะเป็นไปตามทิศทางที่ได้รับคำสั่ง
คลื่นดังกล่าวสามารถถูกกระตุ้นด้วยลำอิเล็กตรอนหรือไอออนตามยาว สำหรับคลื่นที่แพร่กระจายไปในทิศทางของการดริฟท์ของอิเล็กตรอน (a 0) ดังนั้นสำหรับการเติบโตในเวลาที่มีเพียงการไล่ระดับความหนาแน่นก็เพียงพอแล้ว
สายโซ่โพลีเมอร์เชื่อมโยงกันโดยตรงด้วยคานอิเล็กตรอนพลังงานสูง อิเล็กตรอนเหล่านี้สร้าง PE Macroradicals เพื่อแยกอนุมูลไฮโดรเจน โดยทั่วไปวิธีนี้ใช้สำหรับการผลิตสายเคเบิลขนาด 1 1 kV ที่มีฉนวน XLPE
เลนส์อิเล็กตรอนแคโทดไฟฟ้าสถิต / - แคโทด 2 - อิเล็กโทรดโฟกัส 3-ขั้วบวก เส้นบางๆ เป็นศักยภาพที่เท่าเทียมกัน O เป็นจุดแคโทดจุดหนึ่ง ส่วนอวกาศสีเทาของบริเวณที่ถูกครอบครองโดยการไหลของอิเล็กตรอนที่ปล่อยออกมาจากจุด O| เลนส์อิเล็กทรอนิกส์ทรงกระบอกไฟฟ้าสถิต a-ไดอะแฟรมพร้อมกรีด เลนส์ b-immersion ประกอบด้วยแผ่นสองแผ่น ในบริเวณที่อนุภาคมีประจุผ่าน สนามเลนส์จะไม่เปลี่ยนแปลงในทิศทางขนานกับรอยแยกของไดอะแฟรมหรือช่องว่างระหว่างแผ่นอิเล็กโทรดที่อยู่ติดกัน| ส่วนของอิเล็กโทรดของเลนส์ทรงกระบอกไฟฟ้าสถิตโดยระนาบที่ผ่านแกน z ซึ่งตั้งฉากกับระนาบตรงกลาง a-cylindrical (ไดอะแฟรมสลิต เลนส์ทรงกระบอก b-immersion - เลนส์ทรงกระบอกเดี่ยว เลนส์ทรงกระบอก g-แคโทด K และ K2 คือศักย์ไฟฟ้าของอิเล็กโทรดที่สอดคล้องกัน ลำแสงอิเล็กตรอน / - อิเล็กโทรด ขั้วแม่เหล็ก 2 ขั้ว | Doublet ของเลนส์ไฟฟ้าสถิตสี่เท่าสองอัน |